Application du Théorème de Gauss

Contexte : Le Théorème de GaussUn des piliers de l'électromagnétisme, reliant le flux du champ électrique à travers une surface fermée à la charge électrique totale enfermée par cette surface..

Le théorème de Gauss est un outil extrêmement puissant en électromagnétisme pour calculer le champ électrique, en particulier pour les distributions de charges présentant un haut degré de symétrie (sphérique, cylindrique, planaire). Cet exercice se concentre sur la symétrie cylindrique, un cas d'école fondamental pour comprendre comment les symétries simplifient des problèmes à première vue complexes.

Remarque Pédagogique : Cet exercice vous apprendra à choisir une surface de Gauss adéquate, à exploiter les arguments de symétrie pour simplifier le calcul du flux électrique, et à déterminer le champ électrique à l'intérieur et à l'extérieur d'une distribution de charge volumique uniforme.

Objectifs Pédagogiques

Maîtriser l'application du théorème de Gauss en coordonnées cylindriques.
Justifier le choix d'une surface de Gauss et la direction du champ électrique par des arguments de symétrie.
Calculer le champ électrique créé par une distribution de charge volumique uniforme.
Analyser la variation du champ en fonction de la distance à l'axe du cylindre.

Données de l'étude

On considère un cylindre de longueur infinie et de rayon \(R\), portant une densité volumique de chargeLa quantité de charge électrique par unité de volume. Notée ρ, elle s'exprime en coulombs par mètre cube (C/m³). \(\rho\) uniforme et positive. On se place dans le vide, de permittivité \(\epsilon_0\).

Schéma du cylindre infini et des surfaces de Gauss

Nom du Paramètre	Symbole	Valeur Numérique	Unité
Rayon du cylindre	\(R\)	5	cm
Densité volumique de charge	\(\rho\)	+2.0	µC/m³
Permittivité du vide	\(\epsilon_0\)	\(8.854 \times 10^{-12}\)	F/m

Questions à traiter

Déterminer l'expression du champ électrique \(\vec{E}(r)\) en tout point à l'intérieur du cylindre (pour \(r < R\)).
Déterminer l'expression du champ électrique \(\vec{E}(r)\) en tout point à l'extérieur du cylindre (pour \(r > R\)).
Vérifier la continuité du champ électrique à la surface du cylindre (pour \(r = R\)) et calculer sa valeur maximale.
Déterminer l'expression du potentiel électrique \(V(r)\) à l'extérieur du cylindre (\(r \ge R\)), en prenant le potentiel nul à la surface du cylindre (\(V(R) = 0\)).

Les bases sur le Théorème de Gauss

Le théorème de Gauss stipule que le flux du champ électrique \(\vec{E}\) à travers n'importe quelle surface fermée (appelée surface de Gauss) est proportionnel à la charge électrique totale \(Q_{\text{int}}\) contenue à l'intérieur de cette surface.

1. Forme intégrale du théorème de Gauss
La relation mathématique est la suivante : \[ \oint_S \vec{E} \cdot d\vec{A} = \frac{Q_{\text{int}}}{\epsilon_0} \] Où \(d\vec{A}\) est un vecteur élémentaire de surface, normal à la surface et dirigé vers l'extérieur.

2. Importance de la symétrie
La clé est de choisir une surface de Gauss qui épouse la symétrie du problème. Pour un cylindre infini, le champ électrique est nécessairement radial et ne dépend que de la distance \(r\) à l'axe. En choisissant une surface de Gauss cylindrique coaxiale, le produit scalaire \(\vec{E} \cdot d\vec{A}\) devient simple à calculer, car \(\vec{E}\) est soit parallèle (sur la surface latérale), soit perpendiculaire (sur les bases) à \(d\vec{A}\).

Correction : Application du Théorème de Gauss pour un Cylindre Infini Chargé

Question 1 : Champ électrique à l'intérieur du cylindre (\(r < R\))

Principe

Pour trouver le champ à une distance \(r < R\), on applique le théorème de Gauss sur une surface cylindrique imaginaire (surface de Gauss) de rayon \(r\) et de longueur \(L\), située à l'intérieur du cylindre chargé. Le flux du champ électrique à travers cette surface est directement lié à la quantité de charge qu'elle renferme.

Mini-Cours

La charge totale \(Q\) contenue dans un volume \(V\) où la densité de charge volumique \(\rho\) est uniforme est donnée par \(Q = \rho \times V\). Le volume d'un cylindre de rayon \(r\) et de hauteur (ou longueur) \(L\) est \(V = \pi r^2 L\).

Remarque Pédagogique

La clé du succès est de bien exploiter la symétrie. Le cylindre étant "infiniment long", le champ électrique ne peut être que radial (il s'éloigne ou pointe vers l'axe). Toute autre composante s'annulerait. C'est cette symétrie qui nous autorise à dire que le champ a la même magnitude en tout point d'un cercle de rayon \(r\).

Normes

En physique, il n'y a pas de "norme" au sens réglementaire. On s'appuie sur des lois fondamentales. La loi utilisée ici est l'une des quatre équations de Maxwell, sous sa forme intégrale : le théorème de Gauss pour l'électricité. C'est un pilier de l'électromagnétisme.

Formule(s)

Nous utiliserons la formule principale du théorème de Gauss et les expressions géométriques pour un cylindre.

Théorème de Gauss

\oint_S \vec{E} \cdot d\vec{A} = \frac{Q_{\text{int}}}{\epsilon_0}

Charge intérieure

Q_{\text{int}} = \rho \cdot V_{\text{Gauss}} = \rho \cdot (\pi r^2 L)

Hypothèses

Les hypothèses sont fondamentales pour la validité de notre approche.

Le cylindre est de longueur infinie pour ignorer les effets de bord et garantir la symétrie.
La densité de charge \(\rho\) est uniforme dans tout le volume du cylindre.
Le milieu est le vide, de permittivité \(\epsilon_0\).

Donnée(s)

Les données pertinentes pour cette question sont les constantes du problème.

Densité volumique de charge, \(\rho = +2.0 \times 10^{-6} \text{ C/m³}\)
Permittivité du vide, \(\epsilon_0 = 8.854 \times 10^{-12} \text{ F/m}\)

Astuces

La longueur \(L\) de la surface de Gauss que nous choisissons est arbitraire. Notez qu'elle apparaît des deux côtés de l'équation de Gauss et se simplifie toujours. Si ce n'est pas le cas dans votre calcul, c'est un signe d'erreur !

Schéma (Avant les calculs)

On visualise le cylindre chargé (en bleu) et la surface de Gauss (en rouge, pointillée) de rayon \(r < R\) à l'intérieur.

Surface de Gauss pour \(r < R\)

Calcul(s)

Le calcul du flux est simplifié par la symétrie. Le flux à travers les bases de la surface de Gauss est nul.

\begin{aligned} \oint_S \vec{E} \cdot d\vec{A} &= E \times (2 \pi r L) \\ \end{aligned}

On applique le théorème de Gauss :

\begin{aligned} E \cdot (2 \pi r L) &= \frac{Q_{\text{int}}}{\epsilon_0} \\ &= \frac{\rho (\pi r^2 L)}{\epsilon_0} \end{aligned}

En simplifiant, on obtient :

E(r) = \frac{\rho r}{2 \epsilon_0}

Schéma (Après les calculs)

Le schéma illustre la nature radiale du champ électrique à l'intérieur du cylindre. La longueur des vecteurs augmente avec la distance \(r\) à l'axe, représentant la croissance linéaire du module du champ.

Vecteurs champ \(\vec{E}\) à l'intérieur du cylindre

Réflexions

Le résultat montre que le champ électrique à l'intérieur du cylindre augmente linéairement avec la distance \(r\) à l'axe. C'est un résultat classique pour les distributions volumiques uniformes. Au centre du cylindre (\(r=0\)), le champ est nul, ce qui est logique par symétrie : un point au centre est "tiré" de manière égale dans toutes les directions.

Points de vigilance

L'erreur la plus commune est de mal calculer la charge intérieure \(Q_{\text{int}}\). Pour \(r < R\), il ne faut prendre en compte que la charge contenue dans la surface de Gauss de rayon \(r\), et non la charge totale du cylindre de rayon \(R\).

Points à retenir

Pour une distribution volumique uniforme, le champ à l'intérieur est proportionnel à \(r\).
Le choix d'une surface de Gauss adaptée à la symétrie est la première et la plus importante étape.
Le flux sur les "couvercles" (bases) de la surface de Gauss cylindrique est nul car \(\vec{E}\) est perpendiculaire à \(d\vec{A}\).

Le saviez-vous ?

Le théorème de Gauss est mathématiquement équivalent à la loi de Coulomb pour des charges statiques. Cependant, Gauss offre une approche beaucoup plus simple pour les problèmes à haute symétrie, où l'intégration directe de la loi de Coulomb serait extrêmement complexe.

FAQ

Questions fréquentes sur cette étape.

Résultat Final

Pour \(r < R\), le champ électrique est donné par \(\vec{E}(r) = \frac{\rho r}{2 \epsilon_0} \vec{u}_r\).

A vous de jouer

Calculez la valeur du champ électrique à mi-rayon, c'est-à-dire pour \(r = R/2 = 2.5\) cm. Attention aux unités !

Question 2 : Champ électrique à l'extérieur du cylindre (\(r > R\))

Principe

La méthode est identique, mais cette fois-ci, nous choisissons une surface de Gauss cylindrique de rayon \(r > R\) et de longueur \(L\). La différence fondamentale réside dans le calcul de la charge intérieure : toute la charge du cylindre de rayon \(R\) est maintenant enfermée par notre surface de Gauss.

Mini-Cours

Quand une surface de Gauss englobe entièrement une distribution de charge, la charge intérieure \(Q_{\text{int}}\) est simplement la charge totale de cette distribution. Pour une portion de longueur \(L\) de notre cylindre, cette charge est \(Q_{\text{totale}} = \rho \times (\pi R^2 L)\). Notez que le volume de la charge dépend de \(R\), le rayon physique du cylindre, et non de \(r\), le rayon de la surface de Gauss.

Remarque Pédagogique

Pensez à un fil électrique. De loin, vous ne voyez pas son épaisseur. C'est la même idée ici : vu de l'extérieur (\(r > R\)), le cylindre chargé se comporte électriquement comme si toute sa charge était concentrée sur son axe central. On s'attend donc à retrouver un champ similaire à celui d'un fil infini.

Normes

Comme pour la question précédente, le principe physique fondamental est le théorème de Gauss, une des équations de Maxwell.

Formule(s)

Théorème de Gauss

\oint_S \vec{E} \cdot d\vec{A} = \frac{Q_{\text{int}}}{\epsilon_0}

Charge intérieure (pour \(r > R\))

Q_{\text{int}} = \rho \cdot V_{\text{cylindre}} = \rho \cdot (\pi R^2 L)

Hypothèses

Les hypothèses restent les mêmes que pour la première question : cylindre infini, charge volumique uniforme, et milieu étant le vide.

Donnée(s)

Les données numériques restent également inchangées.

Rayon du cylindre, \(R = 0.05 \text{ m}\)
Densité volumique de charge, \(\rho = +2.0 \times 10^{-6} \text{ C/m³}\)
Permittivité du vide, \(\epsilon_0 = 8.854 \times 10^{-12} \text{ F/m}\)

Astuces

Une bonne vérification est d'analyser le comportement "à l'infini". Lorsque \(r \to \infty\), le champ \(E(r)\) doit tendre vers zéro. Notre future formule en \(1/r\) respectera bien cette condition physique.

Schéma (Avant les calculs)

On visualise le cylindre chargé (en bleu) et la surface de Gauss (en vert, pointillée) de rayon \(r > R\) qui l'englobe.

Surface de Gauss pour \(r > R\)

Calcul(s)

Le calcul du flux est identique. On applique le théorème de Gauss avec la nouvelle charge intérieure.

\begin{aligned} E \cdot (2 \pi r L) &= \frac{Q_{\text{int}}}{\epsilon_0} \\ &= \frac{\rho (\pi R^2 L)}{\epsilon_0} \end{aligned}

En simplifiant, on obtient :

E(r) = \frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0 r}

Schéma (Après les calculs)

Ce schéma illustre le champ à l'extérieur. La longueur des vecteurs diminue à mesure que l'on s'éloigne de la surface du cylindre, représentant la décroissance du champ en \(1/r\).

Vecteurs champ \(\vec{E}\) à l'extérieur du cylindre

Réflexions

À l'extérieur du cylindre, le champ électrique décroît en \(1/r\). C'est le même comportement que le champ créé par un fil infini. Vu de loin, le cylindre se comporte comme si toute sa charge était concentrée sur son axe. On peut vérifier la continuité du champ à \(r=R\) : les deux expressions (pour \(rR\)) donnent la même valeur \(E(R) = \frac{\rho R}{2 \epsilon_0}\).

Points de vigilance

Attention à ne pas confondre \(r\) (la variable, rayon de la surface de Gauss) et \(R\) (la constante, rayon du cylindre chargé). Pour \(r>R\), la charge intérieure dépend de \(R\), mais le flux dépend de \(r\).

Points à retenir

À l'extérieur d'une distribution à symétrie cylindrique, le champ décroît en \(1/r\).
La charge intérieure \(Q_{\text{int}}\) devient constante pour \(r > R\) et vaut la charge totale de la section de cylindre de rayon \(R\).
Le flux, lui, continue de dépendre de \(r\) car la surface de Gauss grandit.

Le saviez-vous ?

La décroissance en \(1/r\) est caractéristique des problèmes "à deux dimensions" (ou des symétries linéaires infinies). Pour une charge ponctuelle (0D), le champ décroît en \(1/r^2\). Pour un plan infini (2D), le champ est constant. Ces lois de puissance sont fondamentales en physique.

FAQ

Questions fréquentes sur cette étape.

Résultat Final

Pour \(r > R\), le champ électrique est donné par \(\vec{E}(r) = \frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0 r} \vec{u}_r\).

A vous de jouer

Calculez la valeur du champ électrique à une distance \(r = 2R = 10\) cm de l'axe. Attention aux unités !

Question 3 : Continuité et valeur maximale du champ

Principe

Pour vérifier la continuité, il suffit de calculer la valeur du champ en \(r=R\) en utilisant l'expression trouvée à la question 1 (limite pour \(r \to R^-\)) et celle trouvée à la question 2 (limite pour \(r \to R^+\)). Si les deux valeurs sont identiques, le champ est continu. L'étude de la fonction \(E(r)\) montre que cette valeur est le maximum atteint par le champ.

Mini-Cours

Les équations de Maxwell imposent des conditions de passage pour les champs électromagnétiques à l'interface entre deux milieux. Pour le champ électrique, en l'absence de densité de charge surfacique \(\sigma\) à l'interface, la composante normale du champ électrique est continue. C'est le cas ici, car la charge est répartie en volume.

Remarque Pédagogique

La vérification de la continuité en \(r=R\) est un excellent moyen de s'assurer que les calculs des deux premières questions sont cohérents. Si vous trouviez deux valeurs différentes, cela indiquerait presque certainement une erreur dans l'une de vos expressions pour \(Q_{\text{int}}\).

Normes

Ce concept de continuité découle des conditions aux limites (ou conditions de passage) des équations de Maxwell, qui sont les lois fondamentales régissant tous les phénomènes électromagnétiques.

Formule(s)

On utilise les deux expressions du champ électrique déjà déterminées.

Champ interne (\(r

E(r) = \frac{\rho r}{2 \epsilon_0}

Champ externe (\(r>R\))

E(r) = \frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0 r}

Hypothèses

Aucune nouvelle hypothèse n'est nécessaire. On se base sur les résultats précédents.

Donnée(s)

On utilise les données de l'énoncé pour l'application numérique finale.

\(R = 0.05 \text{ m}\)
\(\rho = +2.0 \times 10^{-6} \text{ C/m³}\)
\(\epsilon_0 = 8.854 \times 10^{-12} \text{ F/m}\)

Astuces

Pour trouver le maximum d'une fonction, on étudie ses variations. Ici, on voit que \(E(r)\) est une fonction croissante pour \(rR\). Le maximum se trouve donc forcément à la jonction, en \(r=R\).

Schéma (Avant les calculs)

Le schéma représente la jonction entre la zone interne et la zone externe, au niveau de la surface du cylindre, où nous allons évaluer le champ.

Interface à \(r=R\)

Calcul(s)

Limite à gauche (\(r \to R^-\)) :

\lim_{r \to R^-} E(r) = \frac{\rho R}{2 \epsilon_0}

Limite à droite (\(r \to R^+\)) :

\begin{aligned} \lim_{r \to R^+} E(r) &= \frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0 R} \\ &= \frac{\rho R}{2 \epsilon_0} \end{aligned}

Les limites sont égales. Application numérique :

\begin{aligned} E(R) &= \frac{(2.0 \times 10^{-6} \text{ C/m³}) \times (0.05 \text{ m})}{2 \times (8.854 \times 10^{-12} \text{ F/m})} \\ &\approx 5647 \text{ V/m} \end{aligned}

Schéma (Après les calculs)

Le graphique complet du module du champ \(E\) en fonction de \(r\) montre bien la croissance linéaire suivie de la décroissance hyperbolique, avec un pic en \(r=R\).

Allure complète du champ \(E(r)\)

Réflexions

La continuité du champ électrique à la traversée d'une distribution de charge est attendue tant qu'il n'y a pas de densité de charge surfacique. Ici, la charge est répartie en volume, il n'y a donc pas de discontinuité. Le champ augmente linéairement jusqu'à la surface du cylindre, puis décroît en \(1/r\). Le maximum est donc bien atteint à la surface \(r=R\).

Points de vigilance

Une erreur fréquente est de penser que le champ est maximal au centre. C'est faux pour une distribution volumique : le champ est nul au centre et maximal au bord de la distribution de charge.

Points à retenir

Le champ électrique est continu à la traversée d'une distribution de charge volumique.
La valeur maximale du champ est atteinte à la frontière de la distribution de charge (\(r=R\)).
L'analyse graphique de la fonction \(E(r)\) est un excellent outil de compréhension.

Le saviez-vous ?

Si on avait une fine couche de charge \(\sigma\) à la surface du cylindre (un tube chargé en surface), alors le champ électrique serait discontinu à \(r=R\). La discontinuité serait précisément égale à \(\sigma / \epsilon_0\).

FAQ

Questions fréquentes sur cette étape.

Résultat Final

Le champ électrique est continu en \(r=R\). Sa valeur maximale est \(E_{\text{max}} = E(R) = \frac{\rho R}{2 \epsilon_0} \approx 5647 \text{ V/m}\).

A vous de jouer

Si on double le rayon \(R\) du cylindre (en gardant \(\rho\) constant), que devient la valeur du champ maximal \(E_{\text{max}}\) ?

Question 4 : Potentiel électrique à l'extérieur du cylindre (\(r \ge R\))

Principe

Le potentiel électrique \(V\) se déduit du champ électrique \(\vec{E}\) par la relation \(\vec{E} = -\vec{\nabla}V\). En symétrie cylindrique, cela se simplifie en \(E = -dV/dr\). Pour trouver le potentiel \(V(r)\), il faut donc intégrer l'expression du champ électrique \(E(r)\) par rapport à \(r\), en utilisant la condition aux limites fournie (\(V(R)=0\)).

Mini-Cours

La différence de potentiel entre deux points A et B est donnée par l'intégrale du champ électrique le long d'un chemin allant de A à B : \(V_B - V_A = -\int_A^B \vec{E} \cdot d\vec{l}\). Pour un champ radial, cela devient \(V(r) - V(r_{\text{ref}}) = -\int_{r_{\text{ref}}}^r E(r') dr'\). Le champ électrique "dérive" d'un potentiel.

Remarque Pédagogique

Le choix de la référence du potentiel (où \(V=0\)) est arbitraire et est fait pour simplifier le problème. Ici, fixer \(V(R)=0\) est pratique. Dans d'autres problèmes, on le fixe souvent "à l'infini". Pensez au potentiel comme à une altitude : ce qui compte physiquement, c'est la différence d'altitude, pas l'altitude absolue par rapport à un niveau de la mer arbitraire.

Normes

La relation entre le champ et le potentiel, \(\vec{E} = -\vec{\nabla}V\), est une loi fondamentale de l'électrostatique. Elle indique que le champ électrostatique est un champ conservatif.

Formule(s)

Relation Champ-Potentiel

V(r) - V(R) = -\int_{R}^{r} E(r') dr'

Champ externe (\(r' > R\))

E(r') = \frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0 r'}

Hypothèses

On se base sur les résultats précédents. La seule nouvelle information est la condition de référence pour le potentiel : \(V(R)=0\).

Donnée(s)

On utilise les données de l'énoncé pour l'application numérique de la section "A vous de jouer".

Rayon du cylindre, \(R = 0.05 \text{ m}\)
Densité volumique de charge, \(\rho = +2.0 \times 10^{-6} \text{ C/m³}\)
Permittivité du vide, \(\epsilon_0 = 8.854 \times 10^{-12} \text{ F/m}\)

Astuces

Pour vérifier votre résultat, vous pouvez dériver l'expression de \(V(r)\) que vous avez trouvée par rapport à \(r\). Vous devriez retomber, au signe moins près, sur l'expression de \(E(r)\) pour \(r>R\). C'est un excellent réflexe de vérification.

Schéma (Avant les calculs)

Le calcul consiste à "sommer" (intégrer) l'effet du champ électrique en partant de la surface du cylindre (\(r=R\), où \(V=0\)) jusqu'à un point extérieur quelconque \(r\).

Intégration du champ de R à r

Calcul(s)

On intègre l'expression du champ électrique externe en utilisant la condition \(V(R)=0\).

\begin{aligned} V(r) - 0 &= -\int_{R}^{r} \frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0 r'} dr' \\ V(r) &= -\frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0} \int_{R}^{r} \frac{1}{r'} dr' \\ &= -\frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0} [\ln(r')]_R^r \\ &= -\frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0} (\ln(r) - \ln(R)) \\ &= -\frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0} \ln\left(\frac{r}{R}\right) \end{aligned}

Schéma (Après les calculs)

Ce schéma montre une section du cylindre et les lignes équipotentielles (en bleu). Ce sont des cercles où le potentiel est constant. Elles sont de plus en plus espacées à mesure que l'on s'éloigne, illustrant la décroissance logarithmique du potentiel.

Lignes équipotentielles à l'extérieur

Réflexions

Le potentiel électrique à l'extérieur du cylindre décroît de manière logarithmique. C'est une caractéristique des distributions de charge à une dimension (fils, cylindres infinis). Le potentiel est négatif pour \(r>R\) car nous avons fixé la référence à zéro en \(r=R\) et le champ est dirigé vers l'extérieur (les potentiels décroissent dans le sens du champ).

Points de vigilance

Ne pas oublier la constante d'intégration, qui est ici déterminée par la condition aux limites \(V(R)=0\). Le choix de la référence du potentiel est arbitraire mais doit être clairement énoncé. Ici, le choix \(V(R)=0\) simplifie les calculs.

Points à retenir

Le potentiel se calcule en intégrant le champ électrique avec un signe moins.
La référence du potentiel (où V=0) est arbitraire et doit être choisie judicieusement.
Pour les problèmes 1D (fil/cylindre infini), le potentiel varie comme le logarithme de la distance.

Le saviez-vous ?

Pour un fil ou un cylindre infini, on ne peut pas choisir la référence du potentiel \(V=0\) à l'infini, car \(\ln(r)\) diverge à l'infini. C'est pourquoi on choisit une référence à une distance finie, comme la surface du cylindre ici.

FAQ

Questions fréquentes sur cette étape.

Résultat Final

Pour \(r \ge R\), le potentiel électrique est donné par \(V(r) = -\frac{\rho R^2}{2 \epsilon_0} \ln\left(\frac{r}{R}\right)\).

A vous de jouer

Calculez la valeur du potentiel électrique à une distance \(r = 2R = 10\) cm de l'axe. (Indice: \(\ln(2) \approx 0.693\))

Outil Interactif : Simulateur de Champ Électrique

Utilisez cet outil pour visualiser comment le champ électrique varie en fonction de la distance à l'axe (\(r\)), du rayon du cylindre (\(R\)) et de la densité de charge (\(\rho\)).

Paramètres d'Entrée

Rayon du cylindre R (cm) 5.0 cm

Densité de charge ρ (µC/m³) 2.0 µC/m³

Résultats Clés (Graphique)

Champ max à r=R (V/m) -

Champ à r=2R (V/m) -

Théorème de Gauss: Loi fondamentale de l'électrostatique qui relie le flux du champ électrique à travers une surface fermée à la charge nette contenue dans cette surface.
Champ Électrique (\(\vec{E}\)): Champ de force vectoriel créé par des particules chargées. Il représente la force qui s'exercerait sur une charge test unitaire. Son unité est le Volt par mètre (V/m) ou le Newton par Coulomb (N/C).
Potentiel Électrique (\(V\)): Énergie potentielle électrique par unité de charge. C'est un champ scalaire dont le gradient, changé de signe, donne le champ électrique. Son unité est le Volt (V).
Densité Volumique de Charge (\(\rho\)): Quantité de charge électrique par unité de volume. Elle s'exprime en Coulombs par mètre cube (C/m³).
Surface de Gauss: Surface fermée imaginaire utilisée dans le cadre du théorème de Gauss pour calculer le flux du champ électrique. Son choix judicieux, basé sur la symétrie du problème, est la clé de la simplification du calcul.
Permittivité du vide (\(\epsilon_0\)): Constante physique fondamentale qui quantifie la capacité du vide à "permettre" la propagation des lignes de champ électrique. Elle vaut environ \(8.854 \times 10^{-12}\) F/m.